Когда ускорение постоянно, движение описывается всего двумя уравнениями. Первое — зависимость скорости от времени:
\[v_x = v_{0x} + a_x t\]Второе — зависимость координаты от времени. Из предыдущего параграфа мы знаем, что перемещение при равноускоренном движении равно:
\[\Delta x = v_{0x} t + \frac{a_x t^2}{2}\]А поскольку $x = x_0 + \Delta x$, получаем уравнение движения:
\[x = x_0 + v_{0x} t + \frac{a_x t^2}{2}\]В векторной форме это же уравнение выглядит так:
\[\vec{r} = \vec{r}_0 + \vec{v}_0 t + \frac{\vec{a} t^2}{2}\]Иногда нужно найти скорость тела, зная его перемещение и ускорение, но не зная время. В таких случаях удобно использовать формулу, полученную исключением $t$ из двух уравнений:
\[v_x^2 - v_{0x}^2 = 2 a_x \Delta x\]Или:
\[v_x^2 = v_{0x}^2 + 2 a_x (x - x_0)\]Эта формула позволяет, например, найти скорость падающего тела, если известна высота падения.
В зависимости от знаков начальной скорости и ускорения возможны разные варианты движения.
Понимание этих трёх случаев даёт ключ к решению большинства кинематических задач.